拉開

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在數學中，拉開（法文：éclatement，英文：blowing up）、單項變換或σ-過程是一種幾何的操作，代數幾何中的應用尤重。拉開是雙有理幾何的基本工具。對代數簇或複流形 $M$ 上一點 $Z$ 的拉開是將該點換為該點法叢的射影叢，或者具體地說是換為該點切空間的射影空間，從而得到拉開態射 $\mathrm{Bl}_Z: \tilde{M} \rightarrow M$ ，這是一個雙有理等價。對較高維子流形也能定義拉開。

當代代數幾何學將拉開視為對概形的內在操作，然而拉開也有外在的描述法，例如取一平面曲線，並對它所處的射影平面作某類變換；這是古典的進路，其想法至今仍反映於用語上。

[编辑] 對仿射空間中一點作拉開

以下僅考慮複數域 $\mathbb{C}$ 上的情形，一般構造準此可知。

令 $Z$ 為複仿射空間 $\mathbb{C}^n$ 的原點，仿射空間的元素以坐標表為 $(x_1, \ldots, x_n)$ 。令 $\mathbb{P}^{n - 1}$ 為 $(n - 1)$ -維複射影空間，其元素以齊次坐標表示為 $(y_1 : \ldots : y_n)$ 。令 $\tilde{\mathbb{C}^n}$ 為 $\mathbb{C}^n \times \mathbb{P}^{n - 1}$ 中由等式 $x i y j = x j y i$ 定義之閉子集，其中 $i, j = 1, \ldots, n$ 。則投影態射

$\pi : \mathbb{C}^n \times \mathbb{P}^{n - 1} \to \mathbb{C}^n$

自然地導出態射（特別也是全純函數）

$\pi : \tilde{\mathbb{C}^n} \to \mathbb{C}^n.$

此態射 $π$ （或者更常指空間 $\tilde{\mathbb{C}^n}$ ）稱為 $\mathbb{C}^n$ 的拉開。

例外除數 $E$ 定義為 $Z$ 對態射 $π$ 的逆像。可以證明

$E = Z \times \mathbb{P}^{n - 1} \subseteq \mathbb{C}^n \times \mathbb{P}^{n - 1}$

同構於射影空間。它是個非負除數，而且在 $E$ 之外 $\pi: \tilde{\mathbb{C}^n} \setminus E \rightarrow \mathbb{C}^n \setminus Z$ 是同構。因此 $π$ 是 $\tilde{\mathbb{C}^n}$ 與 $\mathbb{C}^n$ 之同構。

[编辑] 對複流形的子流形作拉開

一般來說，我們可以開任何餘維為 $k$ 的複子流形 $Z \subset \mathbb{C}^n$ 。設 $Z$ 由方程式 $x_1 = \cdots = x_k = 0$ 定義，並設 $(y_1: \ldots : y_k)$ 為 $\mathbb{P}^{k - 1}$ 上的齊次坐標。沿 $Z$ 的拉開 $\tilde{\mathbb{C}^n}$ 定義為方程 $x i y j = x j y i$ （對所有 $i, j$ ）在空間 $\mathbb{C}^n \times \mathbb{P}^{k - 1}$ 中定義的閉子集。

進一步推廣，我們可拉開任何複流形 $X$ 的任一複子流形 $Z$ ，方式是局部上化約到上述情形，拉開後再予以黏合。效果依然，我們將 $Z$ 拉開為例外除數 $E$ 。而拉開態射

$\pi : \tilde X \to X$

依然是雙有理的，並在 $E$ 外是同構。 $E$ 可自然地視作 $Z$ 的法叢的射影化，因此 $\pi|_E : E \to Z$ 局部上是纖維化映射，其纖維為 $\mathbb{P}^{k - 1}$ 。

由於 $E$ 是平滑除數，其法叢為線叢。對於曲面的情形，可證明 $E$ 的自相交數為負，這表明其法叢沒有整體上定義的截面。 $E$ 是其同調類在 $\tilde X$ 上的唯一代表，原因在於：假設 $E$ 經擾動後變為代表同一同調類的另一個複子流形，則它和 $E$ 的相交數必為正，故矛盾。這是例外除數之所以「例外」之故。

設 $V$ 維某個 $X$ 中不等於 $Z$ 的複子流形。若 $V$ 不交 $Z$ ，則它本質上不受沿 $Z$ 的拉開影響。然而若有相交，則 $V$ 在 $\tilde X$ 中導出兩個幾何對象：一者是真變換或稱嚴格變換，它是 $\pi^{-1}(V \setminus Z)$ 在 $\tilde X$ 中的閉包，其法叢一般與 $V$ 的不同。另一者是全變換，包含 $E$ 的全體或一部分，其同調類基本上是 $V$ 的上同調類之拉回。

[编辑] 推廣：概形的拉開

拉開可以在一般的概形上定義。令 $X$ 為一概形，並設 $\mathcal{I}$ 為其上一凝聚理想層， $X$ 沿 $\mathcal{I}$ 的拉開是概形 $\tilde{X}$ 及真態射

$\pi: \tilde{X} \rightarrow X$

使得 $\pi^{-1} \mathcal{I} \cdot \mathcal{O}_Y$ 是可逆層，此拉開由下述泛性質刻劃：

對任何態射 $f: Y \rightarrow X$ ，若它使得 $f^{-1} \mathcal{I} \cdot \mathcal{O}_Y$ 是可逆層，則

f

唯一地透過

π

分解。

此拉開可具體地由

$\tilde{X}=\mathbf{Proj} (\oplus_{n=0}^{\infty} \mathcal{I}^n)$

構造。當 $X$ 是擬射影概形時， $π$ 將是射影態射。

[编辑] 重要性質

[编辑] 與有理映射的關係

[编辑] 與奇點解消的關係

[编辑] 曲面的拉開

在平滑的射影曲面上，任何雙有理等價皆可分解為一系列的拉開與縮回。

以下的 Grauert-Mumford 定理是曲面分類中的基本工具：

定理 . 設 $X$ 為平滑射影曲面， $D = \sum C_i$ 為 $X$ 上一個既約除數，若其相交矩陣 $(C_i \cdot C_j)_{ij}$ 負定，則 $X$ 可表成某個代數曲面的拉開，使得 $D$ 為其例外除數。

[编辑] 相交理論

[编辑] 相關的建構

[编辑] 向法錐變形

向法錐變形的技術可以證明代數幾何中的許多結果。給定一個概形 $X$ 及其閉子概形 $V$ ，我們在 $Y := X \times \mathbb{A}^1$ 中拉開 $V \times (0)$ ，則

$\tilde Y \to X \times \mathbb{A}^1$

是纖維化映射。沿著 $\mathbb{A}^1$ 的一般纖維自然同構於 $X$ ，而中心纖維則是兩個概形的并集：一者是 $X$ 沿 $V$ 的拉開；另一者則是 $V$ 的法錐，其中我們將纖維緊化為射影空間。

[编辑] 辛流形的拉開

拉開也可以在辛流形的範疇中施行，稱作辛拉開。方式是將辛流形賦予殆複結構，然後仿照複拉開的模式。然而這僅在拓撲層次上有意義，我們必須小心地為拉開後的空間賦予一個辛形式，因為我們不能任意將辛形式沿例外除數 $E$ 延拓，而必須在 $E$ 的一個鄰域上修改之；或藉著將 $Z$ 的一個開鄰域切下，然後適當地折疊邊界以完成拉開。較好的理解方式是利用辛切割的一般理論，其中辛拉開只是個特例。辛切割及其逆操作辛和是沿一平滑除數向法錐變形的類比。

[编辑] 文獻

Fulton, William (1998). Intersection Theory. Springer-Verlag. ISBN 0-387-98549-2.

Griffiths, Phillip and Harris, Joseph (1978). Principles of Algebraic Geometry. John Wiley & Sons. ISBN 0-471-32792-1.

Hartshorne, Robin (1977). Algebraic Geometry. Springer-Verlag. ISBN 0-387-90244-9.

McDuff, Dusa and Salamon, Dietmar (1998). Introduction to Symplectic Topology. Oxford University Press. ISBN 0-19-850451-9.

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