$T^{\alpha\beta} =\begin{bmatrix} \frac{1}{2}(\epsilon_o E^2+\frac{1}{\mu_0}B^2) & S_x & S_y & S_z \\ S_x & -\sigma_{xx} & -\sigma_{xy} & -\sigma_{xz} \\ S_y & -\sigma_{yx} & -\sigma_{yy} & -\sigma_{yz} \\ S_z & -\sigma_{zx} & -\sigma_{zy} & -\sigma_{zz} \end{bmatrix}$ ,

其中

波印亭向量(Poynting vector) $\vec{S}=\frac{1}{\mu_o}\vec{E}\times\vec{B}$ ,

電磁場張量(electromagnetic field tensor) $F_{\alpha\beta}\!$ ,

度規張量(metric tensor) $g_{\alpha\beta}\!$ ，以及

馬克士威爾應力張量(Maxwell stress tensor) $\sigma_{ij} = \epsilon _o E_i E_j + \frac{1} {{\mu _0 }}B_i B_j - \frac{1} {2}\left( {\epsilon _o E^2 + \frac{1} {{\mu _0 }}B^2 } \right)\delta _{ij}$ .

注意到 $c^2=\frac{1}{\epsilon_o \mu_0}$ ，而c是真空中光速。

若以cgs制單位表示，我們可以很簡單地用 $\frac{1}{4\pi}$ 取代 $\epsilon_o\,$ ，以及用 $4\pi\,$ 取代 $\mu_o\,$ :

$T^{\alpha\beta} = \frac{1}{4\pi} [ -F^{\alpha \gamma}F_{\gamma}{}^{\beta} - \frac{1}{4}g^{\alpha\beta}F_{\gamma\delta}F^{\gamma\delta}]$ .

若以明顯的矩陣形式，可寫為：

$T^{\alpha\beta} =\begin{bmatrix} \frac{1}{8\pi}(E^2+B^2) & S_x/c & S_y/c & S_z/c \\ S_x/c & -\sigma_{xx} & -\sigma_{xy} & -\sigma_{xz} \\ S_y/c & -\sigma_{yx} & -\sigma_{yy} & -\sigma_{yz} \\ S_z/c & -\sigma_{zx} & -\sigma_{zy} & -\sigma_{zz} \end{bmatrix}$

其中，波印亭向量變成如下形式：

$\vec{S}=\frac{c}{4\pi}\vec{E}\times\vec{H}$ .

介電材料中的電磁應力-能量張量則較不為人所了解，並且其為未解決的Abraham-Minkowski controversy的主題。

能量-動量張量的其中元素（或說分量） $T^{\alpha\beta}\!$ 代表了電磁場的4-動量，其第α個分量—— $P^{\alpha}\!$ 通過一超平面(hyperplane)「x^β = 常數」之通量(flux)。其代表了電磁場這個物理客體所帶有的能量、動量及應力，對於重力場（時空曲率）會有怎樣的重力場源貢獻。這些課題出現在廣義相對論中。